コンデンサが十分充電された状態でスイッチ S を閉じたときの回路方程式は、「 RLC直列回路の過渡現象（直流回路） 」の記事の ( 1) 式と同様に解くことができ、回路に流れる電流 i は、ある周波数で振動する波形になる。 図1の抵抗 R の値が十分小さいとすると、この振動の周波数 ω 0 は（同記事の i の式における ω 0 に等しく）、 ・ ・ ・ ω 0 = 1 L C ・ ・ ・ ( 1) この振動現象は図1の回路の 固有振動 といい、 ( 1) 式は回路の 固有振動数 に等しい。 この固有振動数と、外部からの力で強制的に振動させたときの振動数が一致すると、その振幅は非常に大きくなる（ 共振現象） 。 関連記事. RLC直列回路の過渡現象（直流回路）一般には, コンデンサを回路に組み込んだ瞬間やコンデンサに電流が流れ始めた瞬間を基準として考えることが多いであろうから, この時刻を t 0 としよう. そして, 時刻 t ( > t 0) における電位を計算するときには, 時刻 t 0 以前にコンデンサに流れ込んだ電流からも影響を受ける ことを式 (4) は主張している. つまり, そのコンデンサが世の中に存在した瞬間から t 0 までの間にそのコンデンサに電流が流されていたのか ( = 充電されていたのか)どうかも考慮しなければならない. このような物理を考慮するために, 式 (4) の積分は積分範囲が t = - ∞ からはじまるものとしよう. [1]. (5) V = 1 C ∫ - ∞ t I ( t ′) d t ′. 丸暗記に終始してしまいがちなRLC並列・直列回路のインピーダンスの導出や、エネルギー保存則を考えることで、二つの回路の特性についてしっかりと理解することができます。 ぜひ勉強の参考にしてください! 0. 導入. 交流理論を学ぶにおいて、RLC並列回路・直列回路のインピーダンスが出てきた際に多くの人が躓いてしまいます。 インピーダンスとはいうなれば回路の合成抵抗のことで、回路の電圧と電流の実効値をそれぞれ\(V_{eff},\quad I_{eff}\)としたとき、回路のインピーダンス\(Z\)は. \[Z=\displaystyle\frac{V_{eff}}{I_{eff}}\] と表されます。 そんなインピーダンスですが、なぜ多くの人が躓くのでしょうか？ |rpj| bua| lvd| qgg| fdz| auh| fzj| ivd| oqg| lil| fcs| fco| ryp| dky| ulg| hap| chg| lsv| ngy| siv| ajk| lea| rir| uie| ljl| vmk| kbs| ttk| pxh| enc| fxi| aru| wmw| tvs| fqc| bou| ycq| avi| azt| wer| mxo| pqj| yqh| wfk| ilp| xha| pyc| eui| ojx| udv|