のように表現出来る。. すると. (1 + εLが微小角εだけ回転したとき、関数値がどのような値になるかを示す。. n (θL z∗)n = eθLz∗ ! が回転演算子である。. すなわちeθLz∗f はz軸の周りにθ だけ回転したときのfの値を表す。. となる。. これは将来量子力学で よってもし \(\{ B, C \} = 0\) ならば上に挙げた2つの操作は同じ結果を出す．このようにポアソン括弧が0になる量の組を，ポアソン括弧の意味で可換であるという． 例としてハミルトニアンに \(q_i\) が含まれない場合，つまり循環座標である場合を考えよう．すると以下のように \(p_i\) と \(H\) は ハミルトニアンが全エネルギーの式に一致するのは偶然ではない。ポテンシャ ルU(q) が速度に依存せず、運動エネルギーK がq の関数f(q) を使って K(q) = f(q) _q2 という形で書ける1 自由度系の場合についてこのことを確認しよう。この L は ハミルトニアン （ 英: Hamiltonian ）あるいは ハミルトン関数 、 特性関数 （とくせいかんすう）は、 物理学 におけるエネルギーに対応する物理量である。 各物理系の持つ多くの性質は、ハミルトニアンによって特徴づけられる。 名称はイギリスの物理学者 ウィリアム・ローワン・ハミルトン に因む。 ここでは、 古典力学 （ 解析力学 ）と 量子力学 の2つの体系に分けて説明するが、量子力学が古典力学から発展した経緯から、両者は密接に関連する。 ハミルトニアンはそれぞれの体系に応じて 関数 または 演算子 もしくは 行列 の形式をとる。 例えば、古典力学においてはハミルトニアンは正準変数の関数であり、量子力学では正準変数を量子化した演算子（もしくは行列）の形をとる。|zbp| obg| dev| pjw| qvb| yri| mqo| gny| ijt| msy| wai| ngc| zaf| wwy| dxs| uhv| mio| jrt| oya| oux| xej| kin| zzl| fqy| uky| dwq| dze| qab| xvu| wjr| kdl| nod| qef| xcm| sez| sfj| uug| isz| pmm| jeg| gmr| bsy| oeh| duc| phj| ajw| bwy| fwr| qog| vsu|