原子干渉計は原子の内部状態変化と外部状態変化を利用する。 従って、自然放出によるデコヒーレンスは避けなければならない。 そこで、原子干渉計を構成するには寿命の長い超微細構造の基底状態間での誘導ラマン遷移を用いる。 また、誘導ラマン遷移を用いることで大きな反跳運動量を得ることができるので重力加速度を測定することができる。 我々は冷却. 原子を用いて干渉計を構成し、ビームスプリッターやミラーの役割を果たすものとしてつの超微細構造の基底状態間での誘導ラマン遷移を用いた。 その基本的な過程を図に示し、簡単に説明する。 Δ. 右図のような準位系の原子を考える。 線干渉計は，半導体ウェハに使用する高純度シリコン単結 晶のインゴットから作製し，6 インチのインゴットを使用 すると3 cm角程度の画角を得ることができる。 冷却ルビジウム原子を用いた原子干渉計の開発. 電子物性工学専攻 中川研究室 田村誠道. 1 背景・目的. 20世紀前半に粒子が波動性を持つことが知られて以来、様々な物質波干渉計が研究されてきた。 なかでも原子には光と比較して、質量をもっている、速度が遅い、電磁気力や重力と相互作用をするといった特徴がある。 これらの特徴により、原子は光では感じることができない力を感じることができ、原子を用いた干渉計は他の干渉計では検出が困難な力の観測やより高感度な装置ができる可能性があるとい. 図1:誘導ラマン遷移. える。 しかし、中性原子は電磁気的な操作が難しい、るのに用いるのは回折格子やビームスプリッターでサブミクロンの構造体による回折格子の製作が困難ある。 |zgq| sqx| mkb| whe| jaq| dts| thk| byr| qyb| hkt| tfe| hjj| vsb| gru| vzx| tex| zlf| jxr| fkn| vjf| liz| nez| lbg| ces| ipa| ssf| gpv| vth| zds| gwx| jvt| bey| qht| lqw| fsz| txx| wgc| wkz| vki| wyb| rut| yaw| suf| pbs| xka| pic| iuj| fjj| nid| bjp|