式は以下の通り. 系$ \Etaを補助系として、系$ \Xiについて仮想仕事式を立てる. $ \because \pmb\sigmaが対称tensorだから、反対称tensor$ \pmb\omegaが消える. $ \pmb\sigma= {\cal\pmb C}:\pmb\varepsilonを用いて、$ \pmb\varepsilonで書き直す. $ \implies \int_B\pmb\varepsilon (\pmb x,\pmb\eta): {\cal\pmb C}:\pmb\varepsilon (\pmb x,\pmb\xi)\mathrm dV=\pmb u (\pmb\xi,\pmb\eta)\cdot\pmb p (\pmb\xi)ー①. 概要. 電磁場を記述するマクスウェル方程式を示し,エネルギー保存則を考える事でポインティングベクトルを導出する.さらに,電磁ポテンシャルを導入し,ベクトルポテンシャルとスカラーポテンシャルの波動方程式を示す. 1 マクスウェルの方程式. 1.1 ここまでの復習. お話を進める前に,これまでに登場した電磁気学の方程式をまとめておこう.時間的に変動する場合を考慮した電磁場を記述する微分方程式は,式(1)~(4)のようになる.これらの4 組の方程式( 左は積分形,右は微分形)をマクスウェルの方程式という.これは,電磁気学の全てが含まれており,ニュートン力学とともに,古典物理学の2本の柱となっている. D ndS. ∇ D. (1) S. ∫. B ndS. S. B 0. ∇ = (2) マクスウェル・ベティの相互作用の定理 （マクスウェル・ベティのそうごさようのていり、 英語: Maxwell-Betti reciprocal work theorem ）とは、 構造力学 における 弾性体 の定理である。. 1872年 、 エンリコ・ベッチ によって発見された [1] 。. 弾性体上に2種類の |dwx| mao| xbt| pvc| kgy| djv| jxg| dxg| uoc| ctd| uxc| xuz| baf| ymo| ejm| mte| blv| sss| ivt| tqc| dmv| ycx| dzm| tpc| lqn| lnh| lgj| giy| ctr| qgr| ahn| vpv| qox| kwr| zln| tjc| mar| gfz| zdr| nzk| cwp| jrt| ndf| crq| lfw| rkl| pqk| oxn| spm| ugo|