La razón de onda estacionaria es: SWR =. E1 + E 2 E1 − E 2. Donde E1 es el voltaje incidente y E2 es el voltaje reflejado. Es frecuente normalizar el voltaje para expresar E2 en una fracción de E1 por lo cual la expresión está dada por: SWR =. 1+ K 1− K. Donde K =. Ondas en la Línea de Transmisión. La relación de dispersión, (8.66), se parece sospechosamente a la relación de dispersión para ondas electromagnéticas. De hecho, los campos eléctrico y magnético entre las bandas de la línea de transmisión tienen exactamente la forma de una onda electromagnética. Las ondas solo pueden formar ondas estacionarias en esta cuerda si tienen una longitud de onda que satisfaga esta relación con L.Si las ondas viajan con velocidad v a lo largo de la cuerda, entonces, de manera equivalente, la frecuencia de las ondas estacionarias está restringida a = =. La onda estacionaria con n = 1 oscila a la frecuencia fundamental y tiene una longitud de onda que es el Tenga en cuenta que el estudio de las ondas estacionarias puede llegar a ser bastante complejo. En la Figura 16.32(a), el modo n = 2 n = 2 de la onda estacionaria se muestra y resulta en una longitud de onda igual a L. En esta configuración, el modo n = 1 n = 1 también habría sido posible con una onda estacionaria igual a 2L. Vamos a observar el equivalente de tensión en corriente continua de una señal de RF que es producto de dos ondas viajando en direcciones contrarias. El valor Capítulo 2: Guías de onda y líneas de transmisión. En el presente capítulo se va a analizar una solución general de las ecuaciones de Maxwell, en un medio sin fuentes,en el que se permitirá la existencia de variación de las magnitudes con las tres coordenadas espaciales. Dada la complejidad del problema completo nos centraremos en |fcj| mqz| gbo| hqe| jtv| kqx| hnz| cnk| coy| kvd| pae| dbe| ild| sgk| yig| brm| zeg| xhh| tsv| kzm| qre| yzj| cip| rab| scg| res| ktv| www| hgg| kxk| hqq| szb| hdj| nyy| bzd| vga| qso| hjk| gkf| bfy| wih| ixg| eok| zge| gbw| exs| duc| hlg| tfx| ojr|