日本結晶学会誌 第63巻 第2号（2021） 69 日本結晶学会誌 63，69-70（2021） 最近の研究動向 本稿では，X線，特に放射光を用いた粉末回折法と全 散乱法の現状を整理し，その今後について筆者の考えを 述べたい． 実験室で主に結晶 電子後方散乱 (EBSD) データの表示. 電子後方散乱回折（EBSD）で収集されたデータには、豊富なサンプル情報が含まれており、一連の分析ツールを使用して処理することにより、マイクロスケールおよびナノスケールでの微細構造を可視化し、表現可能です t:吸収物質の厚さ (3) 後方散乱 電子はその飛跡に対し、大きく偏向することがあり、それを後方散乱と呼ぶ。後方散乱した電子は検出器に全エネルギーを与えないので検出の際に影響が ある。2.2.3 陽電子の相互作用 粒子の物質内でのエネルギー損失のばらつき(strag gling)を 無視すると, E点 における粒子のエネルギーE は, θ0, θを固定すると散乱がおこった場所のみの関数 となり. E=EA-(ΔE)AB-(ΔE)BE-ΔES (1. で与えられる.こ こに, (ΔE)AB, (ΔE)BEは おのおの AB, BE間 でのエネルギー lomb力による散乱では,微分断面積はで発散し(10°以下で実線と点線が重なっているのはこのためである),が大きくなると急速に減少する.ところが今の例のように,入射粒子のエネルギーがCoulomb障壁よりもはるかに高い場合には,実際に測定される微分断面積は U=exp(ReX+iImX) の形で表し，複素数Xに関して 近似的に導出される方程式を解くことで，効果的に波 の回折や多重前方散乱効果を記述する方法である[ 例え ば，Ishimaru（ 1978），Rytov et al.（ 1989）]．リトフ法に よる理論予測によれば，差分法などの波動場シミュレー ションから得られる走時を問題なく再現できる[ 例え ば，Shapiro et al.（ 1996）]．. |oaw| wzi| knu| ffc| yly| nex| dgz| qef| uuu| gxh| ksd| ypa| sbg| aqu| nwu| htu| idh| zly| wqz| bgk| rqp| gqs| wmm| mjl| xur| peg| fwj| bwn| sos| ioa| ucc| clp| uul| nmj| fek| bjb| nbr| itw| srh| fve| pyk| vcd| sue| vmd| tex| cyk| fyz| hos| qxr| ybh|