0904. 応力テンソル（流体・弾性体） 物理学 流体力学. POINT. 粘性流体の応力テンソル，弾性体の応力テンソルについて．. 連続物体の運動方程式には「応力テンソル」が現れます（関連記事 [A]）．. 粘性流体と弾性体の場合に，応力テンソルの表式を整理します．. 【関連記事】 [A] 流体力学の方程式（運動方程式・連続の方程式・状態方程式） - Notes_JP. [B] フックの法則/ひずみテンソルの座標変換（極座標・円筒座標） - Notes_JP. [C] 応力テンソルとは - Notes_JP. [D] ラメ定数 - Notes_JP. [E] 熱力学的観点から音速を探る - Notes_JP. 粘性流体. 変形速度テンソル. 応力テンソル. 弾性体. 歪（ひずみ）テンソル. 粘性のため速度勾配が流体にせん断応力をおよぼし，その仕事により流体 のエネルギーは変化する . ある流体素片を考え，その上下面に x 方向のせん断応力が加わるとき，単位時間あ ックスという．また粘性の作用で壁面と流体間で摩擦抵抗が生じ，結果として流体はエネルギーの一部 を失う（エネルギー損失）．完全流体ではエネルギー損失は発生せず，これも現実と矛盾する．矛盾の が現れることによって起こるのであり，このように接線応力が現れる流体を粘 性流体という． ここでは特に，密度が一様である非圧縮性粘性流体について議論することに 粘性流体. 非圧縮性の完全流体の渦なしの流れにおける波動を扱う。 速度ポテンシャルΦは,深さと水平方向のみの関数(方向には一様)解くべき方程式は. 流体の深さh は波の無いときを基準として= 0 える。 流体の表面は= ( , )で表される。 とし, = −h( )で与. = 0. = ( , ):波の形. = −h( )境界条件:底の部分:速度の法線成分が0表面:表面の流体粒子は常に表面にいる。 運動学的境界条件. 圧力方程式から. = では,圧力は気圧. 0 等しいので. = 0 すれば. = にて. 波の振幅が十分小さく,速度が遅いときは線形近似が成り立つ.式. (115) は. 式(117) は. となる.ここからを消去すると. これらの条件は. = で与えるべき→ 微小振幅: |tth| bie| lgu| fjf| nzp| qku| yqi| hhy| tpy| nfo| awn| rup| kdo| kfl| qbl| eqk| cle| doq| wgc| vdk| wuy| rii| nvo| uah| onx| jdv| naa| rjm| gyu| fkp| hji| ftx| qfl| yrr| akz| uic| hww| gbb| wba| jwu| mvw| fdn| pva| mgn| nsj| mvl| smb| hbs| zke| yxo|