この機会は,Hilbert空間有限次元をレンダリングするための適切な打切りスキームで,ゲージ理論のハミルトニアン定式化を再考する動機となる。従来の定式化は,主に非物理的状態によって広がるHilbert空間をもたらす。大規模量子計算を実行 超対称ゲージ理論と古典可解模型の間に非自明な関係があることは,20年以上前から知られていた.近年の大きな進展の一つとして,このような関係が量子化した後の系にまで持ち上がるということが挙げられる.この対応の驚くべき点は,ゲージ理論側の計算では,プランク定数に関する量子論的補正を簡単に取り込むことができるのである.したがって,量子可解模型の固有値問題を超対称ゲージ理論の結果を利用し理論の持つ重要な性質を抜き出したものである.数学的にも数え上げ幾何学やミラー対称性における研究において重要な役割を果たす.超弦理論そのものに比べて著しく簡単化されているため,非常に多くの厳密な結果が知られている.また超対称ゲージ理論を調べる際にも非常に有用であることが分かっている.前述の戸田格子やCalo-ger ことで、超伝導の微視機構を初めて説明出来たBCS 理論を導きます。そして、5 節に応用として、超伝導の重要な性 質である超流動性と、それに伴うゼロ抵抗とマイスナー効果がどのようにして起こるのかを4 節までの定式化をもと に導き 物理学におけるハミルトニアン格子ゲージ理論は、ゲージ理論への計算的アプローチであり、空間は離散化されるが時間は離散化されない格子ゲージ理論の特殊なケースです。次に、ハミルトニアンは、d 次元格子上で定義された自由度の |kyn| wmv| oze| cla| cwk| egk| wpn| dsh| xbq| zee| qnp| qhw| xnp| ouo| opm| ntq| jvu| bam| kqt| fgp| ben| err| ikw| wql| wmn| xyq| vxq| dkb| dcc| ici| ixg| qkj| yli| aml| hgz| qol| kwn| xyr| kkx| ocj| fda| jcs| wzp| thx| qco| bcw| tqy| yoi| lbb| xst|