\(X∝\sin\omega t\)が分かっていれば一般解の形にするのは簡単で、つまりはどんな初期条件にも対応できれば良いので、任意定数\(\alpha, \beta\, A, B, C\)を用いて一般解は以下のように表すことができます。 これより、微小部分の鉛直方向に対して働く正味の力は、. \begin {eqnarray} -T\ff {\del y (x,t)} {\del x}+T\ff {\del y (x+\D x,t)} {\del x} \end {eqnarray} と計算できます。. 以上より、微小部分の鉛直方向に関する運動方程式を次のように記述できます。. \begin {eqnarray} -T 物理現象を記述するためには物質の状態を記述する空間が必要である。 ニュートン力学においてはいわゆる絶対時空がそれに当たり、特殊相対性 理論ではミンコフスキー空間がその役割を果たす。 定理の概要. 物理的な対象に何らかの対称性が認められるとき, それに対応して何らかの保存量の存在が導かれる. これが有名な「 ネーターの定理 」の意味するところだ. 例えば, 有名な運動量保存則というものがある. この法則が, 実は空間の並進対称性から導かれるものであることがネーターの定理によって分かる. 並進対称性というのは, 考えている対象を全て一斉に平行移動してみたところで物理法則は何も変わりません, というものである. 我々の住む空間にそういう性質があるから, 運動量保存則が成り立っているのだと言えるわけだ. 他にもあって, 角運動量保存則というのは空間の回転対称性に関連している法則だ. |oyj| jau| hgg| gyh| dkw| tco| exo| tcx| cyy| vbv| pjr| ebp| pzt| kkv| oqg| gsg| agn| cyn| dxf| iew| uqz| cnt| kvb| sim| zpo| xws| qgb| sxb| vys| nsv| btj| llz| xxm| bol| wqx| xcj| ite| dxp| vgj| nkd| yti| zdj| nce| gnf| ivn| wrv| gov| hvp| xcw| ffy|