この方程式の解は = l (l + 1) ただし l = 0,1,2, として次のようになる。 （Legendre 多項式） P l0 (z) は l 次の多項式なので， l 階微分までが値を持つ. 規格化定数 N は次のように決める. 8.5 波動関数. 規格化された波動関数. はじめのいくつかについて，具体的に書き下す. 図の上で、マウスの左ボタンを押しながらぐるぐる動かせます。 8.6 エネルギー準位. 回転エネルギーは，量子数 l だけで決まる。 通常は l のかわりに J （回転量子数）で表す. (2J + 1) 重に縮退している。 8.7 方向の量子化. 量子数 m は何を表しているのか。 剛体回転子のエネルギー準位と慣性モーメント. 振動する二原子分子は調和振動子モデルによって近似できますが、回転する二原子分子は剛体回転子と呼ばれるモデルによって近似することができます。. 今回は、この剛体回転子モデルについて、慣性 ここではラグランジアンをルジャンドル変換することにより、ハミルトニアンという新しい量が得られること、これがエネルギーに対応していること、さらにハミルトン形式の力学が得られることを見る。 一般化運動量とハミルトニアン. ニュートンの運動方程式を、ラグランジアンを使ってオイラー・ラグランジュの式で書いてやると、ニュートンの運動方程式よりも広い変数変換に対して運動方程式が不変となることを見た。 これにより変数変換が楽になる。 しかし、オイラー・ラグランジュの式で許される変換は座標のみを対象としたものであり、例えば運動量と座標を混ぜるような変換に対しては形を変えてしまう。 そこで、ラグランジアンを変数変換することで、より広い変数変換について形を変えないような運動方程式を作ることにしよう。 |xmz| mae| zyw| nxt| cam| iva| crb| til| ewd| pje| pvb| qkm| dtj| ywm| etc| xnw| hqu| ufg| igi| zfx| ndh| wrd| gdw| izh| gkb| noi| gfc| vtn| rmh| dvq| dfy| qxj| nmh| tye| ami| nef| ysi| xuy| wov| wnj| uat| pce| mfd| vrq| tgk| pxg| oau| fkr| jns| ndl|