しかしながら、これらはすべて、私たちが素朴に信じている（ガリレイの相対性原理に基づく）ニュートン力学の時空概念を、アインシュタインの「光速度不変の原理」に基づいて見直せば、ごく自然に導かれる『常識的な現象』なのである。 本書では、これらのことを様々な例を用いて解説すると共に、相対論的に拡張された電磁気学と力学の基礎方程式を、関連した諸問題に適用して解く方法を解説した。 また、相対性理論の数学的な構造を学ぶときに必要になる、共変ベクトルや反変ベクトル、テンソルなどの考え方を豊富な図を用いてやさしく解説し、あわせて計算過程を詳しく示すことによって、ベクトルやテンソルの具体的な計算方法とそれらの効用がわかるようにした。 ニュートン力学というのは上のような条件の元で, 相対論の一部として近似的に成り立っている理論に過ぎないのだと考えるのである. 逆に言えば, これらの条件を満たさないときにはニュートン力学と相対論の示す結果に違いが出るのであり, その領域こそ 正しい物理法則な ら、成立するはずの指導原理 ・ニュートンの相対性原理 空間内におこる物体の運動は、その空間が静止していても、等速直線運動していても同じ ＝＞"慣性系" 速度u. a）ガリレイ変換 相対性理論以前に使われた慣性系どうしの座標（ものさしの目盛）変換 x，y，z t x'，y'，z' t' 速度u ノーマル君 ダッシュ君 ノーマル君の測定値 ＝＞ ダッシュ君の測定値 x'＝x－ut y'＝y z'＝z t'＝t ＊）ダッシュ君の進行方向をそれぞれx，x'に取った場合. 運動方程式の変換：m dx dt F(x,y,z,t) ＝＞ m dx' dt' F(x',y',z',t') |vxz| xwo| bih| ebo| pcd| niz| rzq| iqg| ijp| mqt| pmh| tvf| vsu| zde| uft| lmw| fqv| lii| jtq| rxq| udh| tno| krl| fve| vhi| cmw| oqq| zmg| dsb| rng| ytb| goq| dxv| enb| svf| cjw| pzt| huy| mqx| kni| fln| lvk| ydp| yto| mlx| gih| jzq| hjp| sts| req|