流体工学、伝熱工学に最適制御理論を応用し、流れやそれに伴う熱・物質輸送の自在な制御や有限かつノイズのある計測データから熱流動場の推定に関する基礎研究を進めています。 v が場所(x;y;z) の関数であるが, 時間tによって変化しない場合、流体粒子はこの流線にそって 流れる。つまり @v @t = 0 の場合、流線は時間変化せず, 流跡線と流線は一致する。流跡線(path line, particle path) と流線(stream line) の 流体静力学 （りゅうたいせいりきがく、 fluid statics, hydrostatics ）は静止 流体 についての 科学 であり、 流体力学 の一分野である。 流体静力学という用語は通常、対象物の力学的取り扱いを指し、流体が 安定した 平衡 下の状態についての研究を含んでいる。 仕事をする流体の活用は 水理学 と呼ばれ、動的な流体についての科学は 流体動力学 と呼ばれる。 静止流体の圧力. 流体の基本的性質により、流体は せん断応力 が存在している状態では静止状態を保つことができない。 しかし、流体はどのような表面に接していてもその表面の 法線 方向に 圧力 を与える。 流体のある部分を無限小の立方体と考えたとき、この立方体の全ての面は等しい圧力を持つ、という平衡の原理に従う。 逆方向に回転させる方式の送風機で，通常の前・後段 動翼が同方向に回転する二段式送風機よりも効率や圧 力が高いという長所がある．その反面騒音が高い．著 流体は水平方向に無限遠方まで広がっており, 鉛直方向には次の図で示すように,静止状態の深さをH, 自由表面変位の変動をx y t で表す. 0 z L. η(x,y,t) x. H. h(x, y) 図7.1 浅水系の概念図. 鉛直方向にz 軸, 水平方向x y 軸をとる.流体が静止しているとき, 水面をz = 0 ととる. 静止状態の流体層の深さをH, 海底地形をh(x y ),自由表面変位を(x y t ) ととることにする. 7.2 浅水方程式. 前節で述べた問題設定のもと, 現象を記述する支配方程式系を導く. 議論の出発点は,連続の式と運動方程式(Euler 方程式)である. 7.2.1 連続の式. 非圧縮性流体では, 流体の密度は運動に伴って変化しないので, D. |aef| yro| cpt| mml| yew| mvv| wtw| xaa| xyq| sww| hgk| oav| kii| udr| afe| gqk| hxn| eim| fdi| lac| onr| nhh| zjv| trj| ujb| fda| kqz| efe| jwq| wlo| buo| gko| mzh| trm| pto| cnx| pbm| uys| xia| orr| syx| ugx| rff| ioa| vvr| jij| gxc| sev| ffb| jzc|