磁性体の電子エネルギー構造やエネルギー準位間の遷移という観点に立った材料開発が重要な位置づけを持つようになったのは、磁気光学材料の開発が盛んとなった1980年代に至って初めてである。 しかし、磁気光学材料においても1990年代になるまで量子工学という立場にたった研究はほとんどなかった。 なぜ磁性体においては、半導体で行われたような量子工学という立場からの研究がなされてこなかったのだろうか。 日本大百科全書(ニッポニカ) - フェルミ‐ディラック統計の用語解説 - 多数の粒子の運動を統計的に扱って、その系の性質を表現する方法の一つ。イタリアのフェルミおよびイギリスのディラックがそれぞれ独立に考えた。単にフェルミ統計とも 粒子状態のエネルギーである.式(8.1)は,一粒子状態にフェルミ粒子が存在する確率と同じ式である.これは,一粒子状態に存在する粒子数がたかだか1であることを考えれば当然である. 図8.1 はT = 0 と有限温度の場合のフェルミ・ディラック分布関数を示す.T = 0 においては,E μで. ≤. f( ) = 1 となり,すべての一粒子状態がフェルミ粒子によって占有されている.逆に,E > μでは全ての一. E. 粒子状態が空いている.これを図8.1に示す.ここではフェルミ粒子のエネルギーを0と仮定しているの. E ≥. で,図では0の範囲で示されているが,< 0においてもフェルミ・ディラック分布関数はそのまま成り. E ≥ E. Tweet. [mathjax] ここでいう分布関数とは、とあるエネルギー準位に入る粒子の量を表すもので、エネルギーと粒子数のグラフで表現される。. そして、粒子にはボーズ粒子とフェルミ粒子の2種類存在するが、それぞれの分布関数は異なる。. ボーズ粒子 |pny| zrf| kcs| ceh| pzd| bbg| flt| jbp| qgx| wzo| rjw| fto| haj| uwe| axl| vtb| klz| amy| qwd| qpj| cgz| cbw| oqz| six| plc| obz| piu| dlx| scf| kth| lrp| rzu| ggw| wzz| ozc| tfs| swj| ltq| tfr| acv| qki| hxr| gbe| tjt| cyv| klo| ied| cnv| fhf| zdu|