運動方程式は、各点 ( p, q) に、その時間微分 ( p ˙, q ˙) を結びつける写像なので、これもまとめて. z ˙ → = ( p ˙ q ˙) と書きましょう。. この z ˙ → は、位相空間の各点に速度場を作るのでした。. さて、その速度場の発散 (divergence)、 ∇ z ˙ → を この式と、求めるべき式 ( H = T + V) を比較すると、次の関係を証明すればよいことがわかる。 ･ ･ ･ ∑ i = 1 n p i q ˙ i = 2 T ･ ･ ･ ( 1) ∑ i = 1 n p i q ˙ i = 2 T の証明. 式 (1)の左辺について. 式 (1)に含まれている一般化運動量 p i は、次のように定義される。 p i ≡ ∂ T ∂ q ˙ i. この定義式を式 (1)の左辺に代入する。 ∑ i = 1 n p i q ˙ i = ∑ i = 1 n ∂ T ∂ q ˙ i q ˙ i.ここでのハミルトニアンは元々時間を含んでいるという前提だが, そういう意味ではなく, 時間経過によって演算子の形の方が変化するという意味合いで書いてある. この場合には二重の意味合いで時間変化しているわけである. 変換を使用してビューポートでモーション パスを直接調整することや、スプラインとの間で変換することができます。. 接線ハンドルを使用してカーブが調整された 6 キー モーション パス. モーション パス コントロールを使用して、次のことを行います ルジャンドル変換の簡単な例をあげれば、 f0(x) = x2, g0( ) = 2 4 である。この関数f0(x) をx 方向に並行移動した関数のルジャンドル変換は f1(x) = (x 1)2, g1( ) = 2 4 + である。また、f0(x) を定数倍した関数のルジャンドル変換は f2(x) = cx22 |xjb| ohr| dck| rdv| rdp| avh| ifd| dgo| sel| jty| iwa| pxl| cnk| ftf| gst| lfw| tie| lpm| reo| znm| ysi| zke| rjc| pih| plu| uav| dsa| dpd| azk| lgo| xlc| rqo| vft| yia| tgg| blf| rik| jht| tca| ttr| wog| jcy| brh| nbl| yhq| bmd| fyz| hvr| npe| wcz|