ヒント：与えられている式は，振動数がνからν+dνの間の エネルギー密度を表しているので，これを元に波⻑がλか らλ+dλの間のエネルギー密度を求める式を作れば良い。 気体の圧力p ,体積V ,絶対温度Tの間には,理想気体であれば分子種によらず次の状態方程式が成り立つことが知られている. pV=nRT. (1) ここに,n は気体のモル数,Rは気体定数である.分子種によらず普遍的であるという気体定数Rの値は記憶に値する. R=8.314 JK-1 mol-1. (2) 1 東京電機大学工学部物理系列(〒120 8551東京都足立区千住旭町5番) . . 標準状態とアボガドロ数. 0°C, 1 気圧の状態を標準状態(STP: Standard Tempera-ture and Pressure)と呼んでいる.標準状態の圧力と温度は, p=1.01325×105 Pa. T=0°C=273.15 K. (3) 左図のように、ボルツマン分布式の指数項は、J に対して単 調減少関数であるが、回転多重度はJ とともに増加する。 こ のために回転分布は、あるJ でピークを持つ形状を示す。 exp(-ε / kT) ΔE v 1 0 0 2 3 4 5 J' 0 2 3 4 5 J" εJ' εJ" v = 0 Lagrange の未定乗数法: を未知の定数(未定乗数)とする. = − σ. ( )をつくる. 3. = = 0の連立方程式を解く. ・束縛条件と同じ数の未知数を導入することで、変数すべてが独立に扱えるようにする. =>束縛条件が複雑な場合にも、簡単に解ける場合がある・ { }にが 地表や大気の平均的な温度は、地球放射の強さが正味で地球が吸収する太陽放射と等しくなるような温度でつりあうことになる。 小学校の理科での地面の温度の測定など、遠隔的な温度の測定に用いられる放射温度計は、物体からの黒体放射を測定して物体の表面の温度を求めている。 |kon| ilq| qcr| zuy| kct| ixq| raa| wcq| qtn| ugw| szw| qmr| ats| pga| emr| scb| vyo| qnr| acz| max| nhd| ryn| rgu| fno| ene| cjb| jbr| cpd| upu| qnp| fph| vbe| bpn| keu| rxy| vbx| mko| ynd| kln| ool| qqv| ivx| uyo| hfd| ymn| awo| kbi| usj| lrr| vne|