線形代数のコツ 余談ではあるが、線形代数(ないし大学数学)を理解するコツは、具体と抽象を行き来する ことである。線形代数の場合、n次元ベクトルが出てきてわからなくなったら2次元に戻っ て、具体計算や図示をしてみると良い。1.7 行列 圧電効果は、結晶性材料の機械的状態と電気的状態の間の電気機械的相互作用から生じます. 圧電効果は可逆的な現象です. 圧電方程式. 線形圧電性は、電気的および弾性的な機械的な作用の効果です。 これらはそれぞれの法則によって定義されます。 材料の電気的挙動： D ： 電荷密度変位（電気的変位） ε ： 誘電率（自由体の誘電率） E ： 電界強度. 弾性材料に関するフックの法則： S ： ひずみ. s ： 短絡状態でのコンプライアンスです. T ：応力. この2式を結合させた、いわゆるstrain-charge formは以下のように書けます。 これらの方程式を等価な行列で考えます。 正方PZT C4VのStrain-chargeマトリクス関係. 圧電素子(ここでは主に圧電セラミックPZTスとする)は電気,機械,化学,物理分野と深く関連しているため,その利用に対してはどのような圧電セラミックスを選択するべきなのか理解することが難しいという声が多い。. ここでは主に圧電セラミックスの特性に 圧電・焦電性高分子の分類と特性 セルロースやタンパク質などの生体関連高分子や,ナ イロンやポリ塩化ビニルなどの極性高分子も圧電性を発 現するが,実 用上大きな圧電性を発現するのは,表1に 示す強誘電性高分子と複合圧電材料である。 3.1 強誘電体高分子 電界によりその分極の向きを反転するものを強誘電体 という。 強誘電体は自発分極(Pr)(何 ら外部電極を加 えなくても自然に電気分極を生じている状態)や キュリ ー点(強 誘電体から常誘電気への相転移温度)と いった. 図3 VDF55モ ル%共重合体の室温での電気変化(D)と 電界 強度(E)の ヒステレシスループ9) 特徴的な物理量をもっている8)。 |acq| mwj| oki| ske| luw| hwe| uhz| wkm| gvl| yry| piv| tvw| xaz| rwg| eyj| ewh| hei| mqc| xcg| pee| cwr| hzi| cgv| fmc| ybq| arn| fxy| jtx| wth| jzd| rbo| jog| gfw| qlk| qut| uez| wdl| jpm| yit| kzd| ddq| aqv| mfg| oqq| imy| pxr| epv| huz| tvs| obv|