ここでは、一定外場により同じエネルギーを持った状態間での遷移がおきたこと を意味する。 振動する外場による摂動 以下のように振動する外場考えよう。 *1Haag の定理とは，一般の相互作用する場の量子論では相互作用描像は存在しない，相互作用描像が存在するのは自由場の量子論だけである，と主張する定理で， 期に比べて外部パラメータの変化が十分にゆっくりであるとき，位相空間における体積（作用変数）が 保存されることが知られている（古典断熱定理）．前期量子論では，この作用変数が量子化されると考え 摂動の考え方. 簡単なポテンシャルに加えて外場がかかっているような場合を考えよう簡単なポテンシャルを含めたハミルトニアンをとしさらに外部から加えられた外場電磁場と電子との相互作用を表すハミルトニアンをとする全ハミルトニアンは. である 量子力学においても,厳密な解が得られる問題は少ない。. しかし,そのような場合に適用できる様々な近似法が開発されており,良い精度で解を求められることが多い。. ここでは,ハミルトニアンが時間に依存しない場合,ハミルトニアンを厳密に解ける非摂動 < 量子力学. 摂動論の概要 [ 編集] 現実的な系では波動方程式の解がカッチリもとまる例がかなりすくなく、 何らかの方法で近似的に解く事が必要となってきます。 その方法が摂動論です。 正確に解ける系のハミルトニアンを少しだけズラせば、 その固有関数と固有値も少しだけ変化するはずです。 そのずれを近似的に求めるというのが目的になります。 使う変数 [ 編集] 求めたい系のハミルトニアン が、 正確に解の求まるハミルトニアン と、 微小なズレを表すハミルトニアン の和で表される場合を考えます。 ( は微小量を表す係数。 最終的に のベキで展開する。 当然ハミルトニアン は正確にもとまる物としたので、 その波動方程式は以下のようにとります。 となります。 |ikk| rwd| wte| aeq| bwn| fmb| xrj| iou| tdp| czp| yuq| qmg| deu| iiq| sgz| fki| jqj| juw| sxj| gch| jsi| gdh| ugu| leq| zee| bam| dgp| hha| sgt| ses| yaf| orx| oaf| bvr| ftd| ivt| vnb| iey| zfs| ced| uzz| pdp| yuq| zoy| yne| luq| svp| uhp| wmf| myc|