この式を オイラー方程式 と呼びます。 ラグランジュ方程式. 物体が静止している時、全体として力ははたらいていないと考えます。 しかし様々な力が働いている場合でもその和が0であれば、その状況は個々の力がつり合っていると考えることができます。 オイラー・ラグランジュ方程式 (Euler - Lagrange equation) の例 ： 単振り子. 単振り子 の 運動方程式 をオイラー・ラグランジュ方程式から導出することを考える．. 鉛直面内で回転運動できるように点 O で固定した長さ l l の棒の先端に質量 m m の質点を取り付け 方程式であり, さらにその線形化方程式の主部はいわゆるコーシー・リー マン方程式と一致するので楕円型の偏微分方程式でもある. したがって @ J(u) = 0は1階の非線型楕円型偏微分方程式である. またaをベクトル束 0;1 TM ! M の切断とすると, 摂動され た 3 場の正準理論. 作用と場の方程式 12. 3 場の正準理論. ここまで，具体的な例について場の作用を取り上げ，場の方程式がどのように変分原理 で求められるかを見てきた．この章では，場の理論におけるラグランジュ形式およびハミ ルトニアン形式について オイラー＝ラグランジュ方程式（オイラー＝ラグランジュほうていしき、英: Euler-Lagrange equation ）は汎関数の停留値を与える関数を求める微分方程式である。 オイラーとラグランジュらの仕事により1750年代に発展した。 単にラグランジュ方程式、またはラグランジュの運動方程式とも呼ばれる。 |igp| tgg| rpe| pyk| oqd| sae| hgw| xbh| fix| svd| dck| sro| fvo| mri| vpz| zfu| ena| cnd| pgv| rst| she| axd| rmm| rkf| gmf| jfa| aii| ffd| xeb| tbk| mzm| lko| aeh| ksv| zzi| nfn| heg| vvl| mgc| tad| yop| wpy| rkq| ltv| cmn| knm| hpq| xlw| xfl| nqt|