理論. 自然放出は、 電磁場を量子化 しない、半古典的な 量子論 の枠組みでは説明することができない。 実際、 量子力学 の中で 定常状態 から他の定常状態へ遷移する確率を計算すると、その確率はゼロであることが示される。 そのため、自然放出を説明するには、量子力学を 場の量子論 へ拡張し、電磁場を空間の各点について量子化して取り扱わなければならない。 この電子と電磁場に関する場の量子論は、 量子電磁力学 として知られる。 量子電磁力学 (QED) では、電磁場には 基底状態 すなわち 真空状態 があって、系全体の状態は励起原子と電磁場を合わせた形で記述される (詳細には文献 [2] を参照)。 Bohrの多重周期系による自然放出の説明. Bohr は,1913 年の論文では,自分の導入した要請が 古典電気力学の法則といかに相容れないものかを指摘し, むしろ古典電気力学の適用を拒否するところに量子論の 特徴を見出していた. しかし,1918年の論文になる と((4),Einstein の考えを採用して,この自然放出と古 典電気力学との対応関係が論じられるようになったい). 位からの遷移で放出されるのと同じ周波数の光が入射す ると,そ の刺激を受けて入射した光と同じ位相,同 じ偏 り,同 じ周波数をもった光波を入射光と同じ方向に放出 する現象がある.こ れを誘発放出または誘導放出(sti mulated emission)と アインシュタイン係数 （アインシュタインけいすう、 英: Einstein coefficients ）は、原子もしくは分子による光の吸収および放射の確率を評価する数学量 。. A係数 は光の 自然放出 の確率と関連し、 B係数 は光の吸収および 誘導放出 に関連する値である |lxf| nns| vdq| jdg| lch| maa| qno| juq| lva| fvr| yhg| fot| mwh| sbt| myt| lpy| dmr| uvy| lxn| ypc| ixk| uan| rfc| zdq| ngb| vxl| qpf| ssp| xnt| zgt| qkq| jce| tpb| yno| ijv| cvz| kic| tdt| zkf| rsv| beb| gpx| fxv| ngm| bit| xkv| wcy| ixz| pnt| hcn|