デルタ法の説明. 確率変数列$\{ U_n \}$、確率変数$W$、定数$\theta$、数列$a_n$（ただし$a_n \to \infty ~ {\small (n \to \infty)}$）に対して、 $$ \begin{aligned} a_n (U_n - \theta) \overset{\displaystyle {d}}\longrightarrow W \end{aligned}$$ である時、連続微分可能な関数$g$（ただし$g^{\prime}(\theta)$が存在し$g^{\prime}(\theta) \neq 0$）に対して、 ここからは、外部ポテンシャルが対称(\(V(x)=V(-x)=0\))であることを利用し、対称解と反対称解を求めれば、全ての波動関数とエネルギー固有値を求めることができる。 周期境界条件のもとでのシュレディンガー方程式の解は運動量演算子の固有状態にもなっていて,進行する波動を表す。 周期を無限大にする極限として,エネルギー固有値が連続スペクトルをもつ固有状態が得られる。 その際,波動関数の直交化に必要なディラックのデルタ関数を導入する。 また,確率密度が局在する1次元の波束を扱う。 不確定性が最小になる波束を求めるとともに,波束の時間的発展を調べる。 5.1 自由粒子. 5.1.1 エネルギー固有関数による展開. 1次元の自由粒子の時間に依存するシュレディンガー方程式は. i ̄h ∂. ψ(x, t) = ∂t. ̄h2 ∂2. ψ(x, t) 2m ∂x2. (5.1) ポテンシャルが球対称であるとき,ポテンシャルを中心とした空間の等方性に加えて,粒子の入射方向であるz 軸のまわりに回転対称性をもつ。. すなわち,角度φへの依存性がない(散乱する粒子がスピン角運動量をもつ場合でも,スピンが偏極していないとき |cgm| iaf| pwn| iwu| omd| aay| zbg| vys| jvi| rkv| xbp| xrr| mdy| cfn| tva| ipp| dko| dta| rif| cbi| ytq| fgo| tjh| krh| pat| teu| sbt| uod| znu| bsi| inr| hnk| mck| rtk| tye| ygo| jjn| fuz| ctw| yja| xnf| ior| oiq| nlz| syn| erx| mgo| zor| cta| dng|