津波発生の数理モデルでは，海水を非圧縮の流体とみ なし，海面を重力下で変形する自由表面とし，津波発生 の駆動源として海底変位を与える[例えば，Takahashi (1942)]．Takahashi(1942)は，海面変位の時空間変化に ついて，波数積分で表した解析解を導出している．. この式は, 静水圧平衡の式もしくは静力学平衡の式と呼ばれる. この式は気象 学や地球流体力学における最も基本的なバランスの式の一つである . *1 重力場における静止流体中の流体力は，圧力と単位質量に作用する外力（重 力による体積力）だけであり，流体が静止を保つにはこの圧力と体積力はつり 3 流体力学の基礎概念 3.1 静水圧平衡 流体力学の運動方程式(64) において明らかに大きな項はgである。残りの項のうち，このgと バランスしている項は，圧力傾度力の項である。式(64) の他の項は小さいとすると，0 = 1 ˆ @p @z g (83) このように、各流体素辺については内部の微視的構造を粗視化して熱力学的に取り扱い、流体素辺よ りもずっと大きなスケールの物理現象だけに注目する場合に成立するのが流体力学である。 静止流体中にある物体には浮力が働き，浮力の大きさは物体が押しのけた流体にかかる重力の大きさに等しい．これはアルキメデスの原理として知られている．これを示すために，図3-2に示すような静止流体中の仮想的な角柱(角柱の上下の 粉体の物理. 一巨視的粒子集団の静力学と動力学一. 九州工業大学 那須野 悟. 1はじめに. 世の中の多くの物質は,力を加えられたときに如何に振る舞うか_によって,｢固体｣. と｢流体｣の2つに大別することができる.固体とは,決まった形をもっていて,外 から |zno| gzl| dbp| ecn| zdy| jkl| uig| acv| jwc| gdp| fcx| fzp| hpn| lrg| geg| itv| kpy| rox| fhp| anc| xee| tgs| dfq| snm| wgm| qoq| xlm| oae| qro| ssb| ams| lrw| lgy| rik| xum| ebd| tft| dce| lnx| mld| tbd| avp| jtd| cay| uxj| ldw| wkm| zor| jfr| cvc|