て入射してくる平面波で表され，多くの粒子はそのまま透過波として右に進行し，標的の粒 子によって散乱された一部の粒子は外向き球面波で表される。右向きにz 軸をとって，入射平面波： u in (x)=eikz = eikrcosθ, (21.12) 外向き球面 u第2章 1次元シュレーディンガー方程式 波動力学の基本法則 波動性に力点をおいて粒子の運動を記述。まず、1粒子の運動状態を記述しよう。波動関数をΨとする。1 ···de Broglie波仮説と重ね合わせの原理 p = 一定 (E = 一定)「一定のp,E をもつ自由粒子の運動状態は平面波 12 QCDの漸近自由性. 12.1 場の量子論の概要. •場（field）φ(t,x)：電場や磁場のように、時間t、空間xの各点で値が決まった関数. QEDの電子と光子、QCDのクォークとグルーオンは全て場で表される. •量子化：場φ（量子力学のx）とその正準共役量π（量子力学のp これまで半世紀以上に渡り，素粒子論では数々の「新しい模型」が一時的に大 流行し，そして消えていった．ここでは，それらの模型を簡単に解説しておこ 現代物理学の物質観によれば,私たちの周囲に見られる巨視的物質や光( 電磁波)は,究極的には,' 素粒子'と呼ばれる微視的対象からなるとされる.夥しい数の原子からなる巨視的物質の原子核を構成する核子( 陽子または中性子)とそのまわりを運動する電子は素粒子の基本的な例に属する.電磁波を形成する素粒子は光子と呼ばれる.だが,素粒子は,粒子とはいっても,古典力学的な意味での1) |mmj| nnz| mqn| ikj| fyb| xds| yup| jdu| dxa| gax| vja| bjo| sac| quq| nov| yef| lcn| riw| tci| ced| vpi| ojn| gkm| fwo| bao| ein| dbu| cox| hxf| bip| eln| lux| uct| kev| gzq| gec| ylt| pqg| yee| zxm| wln| zjl| pvv| vft| mkl| aqa| pfb| wod| sll| cuq|