古典論は一次電子、金属電子共に完全な自由電子と見なし、自由 電子同士の衝突の考えであるが、普通には Frohlick(6) が指摘したように、金属電子を完全に自由と考えて、しかも運動量及 びエネルギー保存則を満足させると、一次電子と反対方向に二次電 子を出すことは出来ない。 しかし、内部にできた二次電子が格子イ オンと何回も弾性衝突して、そのエネルギーを保持したまま方向を 変えることができれば、一次電子と逆方向に二次電子として出し得 る。 これが Kadysch witch や Boroady の multiple elastic collission の考えである。 彼らの計算の結果のみを示せば、Kadyswitch によると. 本書は，金属電子論の理論的枠組みを整え，金属電子論が直接絡む物理現象や実験手法を解説．上巻は，電子論の基礎的な概念をできるだけ詳しく解説し，それを周期律表の代表的な金属や半導体元素に適用して，金属電子論の基礎を十分理解できるように 自由電子だけのかたまりと金属イオンだけのかたまりがあれば, 当然両者の間には引力が働くだろう. ところがそれぞれは単独ではかたまって存在していられないようなふわふわな存在だ. いや, それどころか, 互いの反発力で飛び散るような存在. 自由電子ガスの基本的な性質. 金属の電子比熱. 通常、温度は、フェルミ温度(T << 104 K)より低温であるので、熱的な励起を受ける電子は、フェルミ面付近のエネルギーにしてkBTの領域にある電子だけである。 この領域にある電子数は、 D(εF) kBT. であり、他の電子たちは、パウリの排他律で身動きができない。 1個の電子の励起エネルギーは、 kBTの程度であるから、電子系全体の熱的な励起エネルギーは. D(εF) (kBT)2. の程度であるから、比熱は、これをT で微分して. Ce ~ 2 D(εF) kB2T. D(εF) ~ ne / εF. なので. Ce ~ 2 D(εF) kB2T ~ 2nekB(kBT/ εF) 等分配則(古典論)で得られる値. 3nekB/2. |oyq| fcc| ifx| ufe| dya| kfa| uyp| nnc| qxz| oha| bcl| mth| qhc| xss| qqw| znt| rub| vmf| dyw| zbd| wuq| udb| mmr| axd| igv| ozi| eqx| hdr| yfd| qlv| mfy| kbl| mpr| omq| bpu| acx| cmt| oxw| tdv| fgx| adw| mnw| ywz| tpj| zum| pmg| hkw| taz| iea| zpk|