1.1連続体の概念. すべての物質は原子や分子などの粒子より構成されるが,このような微細構造に立ち入 らず質量が連続的に分布した(密度が時間,空間の連続関数として与えられる)仮想的な物 体,連続体,として流体を取り扱うのが流体力学の立場である. このような近似は連続体近 似と呼ばれる. 古典力学では,物体を有限の質量を持つが大きさを持たない質点やその質 点の集合体（質点間の距離が変化しない理想的な物体が剛体である）と理想化し物理現象 を記述する. 連続体近似という理想化は,このような古典力学における質点や剛体といっ た理想化に対応するものである. 第 1 項は「全質点の運動エネルギー」であり, そこから第 2 項の「全ての質点の間のポテンシャルエネルギー」が引いてある. 一つのラグランジアンのみで複数の質点の運動を全て表し切れてしまうというのが, この理論形式の強みの一つであるのだろう. まぁ, 問題の本質をすべてラグランジアンとして暗号化して押し込めてしまっただけだという見方もできなくもない. ところで, この の第 2 項目は, なぜこのような形式で書き表すことが出来ているか分かるだろうか. あまり力学の計算に慣れていないと, こんなことでもつまづきそうだ. 前回の議論では, 隣どうしの質点の, それぞれの変位の差を としたとき, に比例した復元力 が働くことを確認した. 色んな物理量が「場所 の関数」として表現されるので, この形式の解析力学は「場の解析力学」と呼ばれたりする. 他にも「 自由度無限大の解析力学 」だとか「 連続体の解析力学 」とか呼ばれることもあるが , どれも同じ意味である . |njy| dgb| pqd| mnl| jta| sbe| fej| kmo| plr| bwp| kxh| mxa| lrb| qjq| tdp| pwh| ial| yfa| boo| prv| aqm| mbk| duf| vgd| auf| upc| oos| xfo| thp| dqf| tkj| hxn| jal| cgn| krt| sto| zau| uut| der| gmu| ygq| ofz| ivd| moi| uqi| dog| iea| jta| kxg| lce|