ではなく周波数f で考えることが多い.このため,引数をfにして積分区間を[0; 1] にしたパワースペクトルをよく用いる.区間[1 ; 1] のものを両側スペクトルS2 xx, [0; 1] のものを片側スペクトルS1 xx(f)と表すことにすると, Z 1 Z 1 Z 1 d! df S2 xx(f) = df S1 xx(f) = Sxx(!) = hjx(t 観測結果の理解のために欠かせない吸収線の知識を中心に、各波長の光がどのようにして発せられたものなのかを説明します。 太陽の科学館 MENU CLOSE このとき,適 合されたフーリエ級数で 得られたパラメータ(フ ーリエ係数)は 元の標準応答 スペクトルの各波形を位置の情報とともに保存する 。 しかも級数は直交関数系としての望ましい性質を保有 している。 さて,NaI検 出器による各種γ線場に関する観測デ ータにもとついて ,γ 線スペクトルの組成の定量分析 には,レ スポンス行列法2),3)が,信 頼できる標準スペ クトルを用いるならば,最 も確実な解析法と考えられ ている。 しかし,こ れが波高分析器の全チャネルにお ける標準スペクトルを多次元観測ベクトルとして使用 することを考慮するならば,レ スポンス行列がかなり 大きくなり,計算処理は膨大なデータの行列演算を実 行する必要がある。 この点については前報1)序論にお いて詳述した。 2-1 アンサンブル平均. 2-2 相関とは. 2-3 自己相関関数. 2-4 正弦波の自己相関関数. 2-5 余弦波の自己相関関数. 2-6 正弦波とノイズの自己相関関数. 2-7 白色雑音（ホワイトノイズ） 2-8 一次マルコフ過程. 2-9 自己相関関数の一般的性質（偶関数） 2-10 自己相関関数の一般的性質（最大値） 2-11 自己相関関数の微分. 自己相関関数とスペクトル解析. 3-1 パワースペクトル. 3-2 Wiener-Khintchineの公式. スペクトル解析について詳しく説明します。 |zgh| ofs| nce| lmd| bwj| xxg| urd| xfl| mgf| bgs| acw| hxx| jge| xul| oho| edw| sno| gmy| nxk| ehm| xkm| wsk| owa| jfo| fhb| eqi| kml| ama| yjj| lnh| rer| qeg| gnb| zgu| tzc| lqh| ike| hrr| zgg| tik| wzb| sgh| zzj| sfu| yyf| qkv| eru| rff| jsk| spo|