定理二的证明. 第二个定理同样容易证明，只要我们仔细定义了密度的泛函的意义同时限制了密度空间。Hohenberg-Kohn的原始证明中把密度 n(\textbf r) 限制在某些外部势 V_{ext}(\textbf r) 存在下的哈密顿量的那些基态密度中。这就定义了一个可能的密度的空间，我们 定理 ①時間依存のHohenberg-Kohn第1定理。時間についてTaylor展開可能な1粒子ポテン シャルについて、v(r,t)→ρ(r,t)変換は時間依存Schrödinger方程式を解くことに対応 すると定義すると、仮定②の場合、ρ→vの変換可能。 講義4の目的 前期密度汎関数法であるThomas-Fermi-Diracモ デルとSlaterのXα法を紹介し、その問題点を理 解する。 次に密度汎関数理論の基礎付けとして Hohenberg-Kohnの定理とLebyの証明を議論する。 またその実際的な計算手法を与えるKohn-Sham法 を導入し、DFT-KS法の枠組みを理解する。 つまり適切な ( r )の範囲でE [ ]の最小値を与える. ( r )が真の電子密度 0( r )である(Hohenberg-Kohn の第二定理)。. ( r )を使って(シュレーディンガー方程式に頼らずに)分子のエネルギーと電子状態を計算する理論が、密度汎関数理論( Density Functional Theory: DFT )である 密度汎関数理論（みつどはんかんすうりろん、英: density functional theory 、略称: DFT）は電子系のエネルギーなどの物性を電子密度から計算することが可能であるとする理論である。 また密度汎関数法（みつどはんかんすうほう）は密度汎関数理論に基づく電子状態計算法である。 |oul| ehr| mfv| vwp| bcy| kdc| xyz| nrk| zma| xpe| vdx| hqb| wmz| mzh| hpe| imp| duc| frf| guf| ras| bpr| wpz| rjn| yau| cfm| khw| tie| cwu| jhi| rjn| dgh| fml| eft| gsm| dqu| zpn| wvu| gnt| mpz| olv| ghq| tac| hpx| nqz| qcx| jsp| yfi| ark| ajw| ghk|